Название: Безопасность жизнедеятельности - Белов С.В.

Жанр: БЖД

Рейтинг:

Просмотров: 15421

Ориентировочно эффективность

где l и lM — глубина и максимальный поперечный размер ячейки сотовой решетки; п —число ячеек.

Ослабление лазерного излучения светофильтрами. Если при прямом лазерном облучении невооруженного глаза (рис. 6.54) на поверхность роговицы площадью pr2 приходится энергия e, то энергетическая экспозиция Н= e/pr2. Как видно из рис. 6.54, а, расстояние до расчетной точки ввиду малости угла g R = (г*—г)/g. Поэтому опасное расстояние

где H* —допустимое нормами значение H для роговицы глаза.

Pис. 6.54. Схема воздействия на роговицу глаза лазерного излучения:

a —прямое облучение; 6 —диффузное излучение

При облучении диффузным излучением, отраженным от площадки, которая характеризуется углом 9 (рис. 6.54, б) и коэффициентом отражения, опасное расстояние

.

При использовании для защиты светофильтра толщиной h коэффициент передачи через светофильтр , где d' и d = d'In10 — соответственно натуральный и десятичный показатели ослабления. В общемслучае показатель ослабления светофильтра зависит от толщины h и спектра излучения. Поэтому при расчете ослабления пользуются оптической плотностью светофильтра D = lgl/t. Она связана с эффективностью защиты соотношением: е= 10 lgkW = 10 lgl/t = 10D. Оптическую плотность D рассчитывают в зависимости от характеристик излучения.

6.6.4. Защита от ионизирующих излучений

Если в момент времени t число нераспавшихся атомов радиоактивного источника N= N(t), то за интервал времени dt распадется dN атомов и активность радионуклида*  А = —N, а постоянная распада w = —N/N. Отсюда следует:

                                                 (6.65)

Так как масса одного атома равна а/n (где а —атомная масса, а

n = 6,022×1023 — число Авогадро), то N атомов имеют массу М= Na/n и следовательно, активность источника массой M равна

А == wМп/а.

Из выражения (6.65) видно, что постоянная распада w связана с полупериодом распада T1/2 (T1/2 —время, за которое распадается половина атомов источника: N(t) = Nh / 2) соотношением w = ln2/T1/2.

Защита от g -излучения. Мощность (поглощенной) дозы g-излучения в воздухе D (аГр/с) прямо пропорциональна активности А (Бк) точечного нуклида и обратно пропорциональна квадрату расстояния r (м) от изотропного источника до приемника:

                                                                                                      (6.66)

где Г —керма-постоянная, (аГр×м2)/c×Бк). Интегрируя выражение (6.66), можно найти дозу в воздухе за некоторый интервал времени Т

                                                                           (6.67)

Формулы (6.66) и (6.67) справедливы для расчета полей излучения точечных источников* в непоглощающей и нерассеивающей среде. Они позволяют выбрать такие значения А, r, t, при которых будут соблюдаться установленные нормами предельно допустимые уровни излучения. Если нормам удовлетворить нельзя, то между источником и приемником у-излучения располагают защиту.

При прохождении излучением защитной среды приемник регистрирует (рис. 6.55) как непровзаимодействовавшие со средой излучение 1 так и однократно 2 и многократно 3 и 4 рассеянное излучение. Излучение 5...9не достигает приемника: излучение 5, 6 из-за поглощения в среде, излучение 7, 8 из-за направления траектории за защитной средой не на приемник, а излучение 9 — вследствие отражения. В первом приближении расчет защиты можно произвести, учитывая только нерассеянное излучение. Мощность дозы излучения Дпри установке защитного экрана толщиной h (см. рис. 6.55) претерпевает изменение на расстоянии г по экспоненциальному закону:

Рис. 6.55. Схема прохождения излучений сквозь защиту